Iontový krystal se vyznačuje: iontovy krystal se vyznačuje:iontovy krystal se vyznačuje:  iontovy krystal se vyznačuje: iontovy krystal se vyznačuje: iontovy krystal se vyznačuje:  iontovy krystal se vyznačuje:iontovy krystal se vyznačuje:, vysokou mechanickou pevností a tvrdostí rozpustné ve vodě. Řadí se mezi izolanty případně polovodiče.vysokou mechanickou pevností a tvrdostí rozpustné ve vodě. Řadí se mezi izolanty případně polovodiče., vysokou mechanickou pevností, křehkostí (není možná plastická deformace), nízkou elektrickou vodivostí a vyšší hodnotu relativ. permitivity. Krystal je rozpustný ve vodě a vzniká elektrolyt obsahující kationty a anionty.vysokou mechanickou pevností, křehkostí (není možná plastická deformace), nízkou elektrickou vodivostí a vyšší hodnotu relativ. permitivity. Krystal je rozpustný ve vodě a vzniká elektrolyt obsahující kationty a anionty. , vysokou mechanickou pevností, krystal je rozpustný ve vodě přičemž nevzniká elktrolyt. Krystal tvoří pole aniontů s mrakem volných elektronů.vysokou mechanickou pevností, krystal je rozpustný ve vodě přičemž nevzniká elktrolyt. Krystal tvoří pole aniontů s mrakem volných elektronů., tvárností , mechanickou pevnosti a vysokou elkektrickou i tepelnou vodivostí způsobenou volnými elektorny v poli kationtů tvořící kryst. mřížkutvárností , mechanickou pevnosti a vysokou elkektrickou i tepelnou vodivostí způsobenou volnými elektorny v poli kationtů tvořící kryst. mřížku, Hundovo pravidlo říká:, že v atomu nemohou existovat dva elektrony, které by měli všechny kvantova čísla stejná., že elektrony se umísťují nejprve na elektronových vrstvách a orbitalech s nejnižší úrovní energie., že elektrony se v elektronovém obalu umísťují tak, aby počet nevykompenzovaných spinů v obsazeném orbitalu byl maximální., že v orbitalech o stejné energii vznikají elektronové páry teprve po obsazení všech těchto orbitalů nespárovanými elektrony, které mají stejnou hodnotu spinu, Dotekové napětí dvou kovů (materiálů) je:, přímo uměrně závislé na absolutní teplotě v místě doteku dvou kovů s rozdílnou výstupní prací elektronu z kovu a různou koncentraci vodivostních elektronů., nepřímo úměrné závislé na absolutní teplotě v místě doteku dvou kovů s rozdílnou výstupní prací elektronu z kovu a různou koncentrací vodivostních elektronů., závislé na druhé mocnině absolutní teploty v místě doteku dvou kovů s rozdílnou výstupní prací elektronu z kovu a různou koncentrací vodivostních elektronů., závislé na odmocnině absolutní teploty v místě doteku dvou kovů s rozdílnou výstupní prací elektronu z kovu a různou koncentrací vodivostních elektronů, Vodivá kovová skla:, mají vodivost menší než krystalické kovy, složením lze měnit teplotní koeficient ale nemůže dosahovat záporných hodnot jako u polovodičů. Některá kovová skla mohou být supravodivá, mají vodivost větší než krystalické kovy, ale složením nelze měnit teplotní koeficient. Kovová skla nemohou být supravodivá, mají vodivost větší než krystalické kovy, složením lze měnit teplotní koeficient a může dosahovat záporných hodnot. Kovová skla nemohou byt supravodivá, mají vodivost menší než krystalické kovy, složením lze měnit teplotní koeficient a může dosahovat záporných hodnot. Některá kovová skla mohou být supravodivá., Diamantová krystalická mřížka se definuje jako:, 2 šesterečné mřížky posunuté o 1/3 tělesové úhlopříčky, 2 prostorově centrované kubické mřížky posunuté o 1/4 tělesové úhlopříčky, 2 bazálně centrované kosočtverečné mřížky posunuté o 1/3 tělesové úhlopříčky, 2 plošně centrované kubické mřížky posunuté o 1/4 tělesové úhlopříčky, Vodivost polovodičů je:, dána součtem elektronového proudu a děrového. V případě nehomogenního polovodiče elektronový driftový proud působí proti celkovému proudu., dána součtem elektronového proudu a děrového. V případě nehomogenního polovodiče elektronový difuzní proud působí proti celkovému proudu., dána součtem elektronového proudu a děrového. V případě nehomogenního polovodiče děrový difuzní proud působí proti celkovému proudu., dána součtem elektronového proudu a děrového. V případě nehomogenního polovodiče děrový driftový proud působí proti celkovému proudu., Ideální dielektrikum:, nemá žádné náboje, má vázané i volné náboje, má pouze volné náboje, má pouze vázané náboje, Ztrátový činitel v dielektrických materiálech se označuje:, jako ε´´ a jedná se o velikost imaginární části komplexní permitivity a je závislý na frekvenci, jako δ a vychází z náhradního schématu reálného kondenzátoru – jeho paralelní kapacity a paralelního odporu či sériové kapacity a sériového odporu a je nezávislý na frekvenci, jako ε´´ a jedná se o velikost imaginární části komplexní permitivity a je nezávislý na fekrvenci, jako tg δ a vychází z náhradního schématu reálného kondenzátoru – jeho paralelní kapacity a paralelního odporu či sériové kapacity a sériového odporu a je závislý na frekvenci, Monokrystalická látka:, má pravidelné uspořádání částic v prostoru na velkou i malou vzdálenost. Zpravidla má v různých směrech stejné vlastnosti. Má přesně určenou teplotu tání., má pravidelné uspořádání částic v prostoru na malou vzdálenost, ale na velkou vzdálenost nepravidelné. Zpravidla má v různých směrech stejné vlastnosti. Má přesně určenou teplotu tání, má pravidelné uspořádání částic v prostoru na velkou i malou vzdálenost. Zpravidla má v různých směrech různé vlastnosti. Má přesně určenou teplotu tání., má nepravidelné uspořádání částic v prostoru na malou i velkou vzdálenost. V různých směrech má stejné vlastnosti. Existuje Interval teplot, při kterém dochází k přechodu z pevné fáze do kapalné, Zvyšujeme-li tlak na kov:, u vetšiny kovů rezistivita zaniká, u vetšiny kovů rezistivita roste, u vetšiny kovů rezistivita se nemění, u vetšiny kovů rezistivita klesá, Slitina měď/cín (Cu-Sn) se nazývá:, Dural, mosaz, Chromel, Bronz, Slitina měď/zinek (Cu-Zn) se nazývá:, Dural, mosaz, Chromel, Bronz, Kritérium, které stanovuje, zda látka bude mít polovodičové vlastnosti v pozemských podmínkách říká, že energie potřebná pro rozbití valenční vazby musí být menší než:, 30 eV, 3 eV, 0,3 eV, 0,03 eV, Funkce pro výpočet hustotu stavů je:, nástroj na výpočet koncentraci možných stavů ve vodivostním a valenčním pásu. Koncentrace možných stavů je závislá na efektivní hmotnosti nosiče náboje a na odmocnině energie hladiny stavu., nástroj na výpočet počtu stavů ve vodivostním pásu. Počet stavů je závislý na efektivní hmotnosti nosiče náboje a na mocnině energie hladiny stavu., vyjádření pravděpodobnosti obsazení energetické hladiny ve vodivostním pástu volným elektronem. Pro vyjádřední pravděpodobnosti vzniku díry ve válenčním pásu se používá jednotkový doplněk pravděpodobnosti obsazení elektrony., vyjádření pravděpodobnosti obsazení energetické hladiny ve vodivostním pástu volným elektronem. Pro vyjádřední pravděpodobnosti vzniku díry ve válenčním pásu se používá převrácená hodnota pravděpodobnosti obsazení elektrony., Mezi zvláštní typy polarizace patří:, dipólová a iontová – relaxační polarizace, elektrostrikce, pyroelektrický a piezoelektrický jev, mezivrstvová, samovolná (spontánní), trvalá (permanentní) a rezonanční polarizace, elektronová a iontová polarizace, Mezi zvláštní polarizační jevy:, dipólová a iontová – relaxační polarizace, elektrostrikce, pyroelektrický a piezoelektrický jev, mezivrstvová, samovolná (spontánní), trvalá (permanentní) a rezonanční polarizace, elektronová a iontová polarizace, Pyroelektrický jev se vyskytuje:, u přirozených elektretů a při změně teploty dochází ke změně polarizace., u všech dielektrik dochází ke změně geometrických rozměrů v závislosti na druhé mocnině intenzity elektrického pole E2, u krystalických anizotropních dielektrik. U obráceného jevu dochází ke změně geometrických rozměrů přímo úměrné velikosti elektrického pole E, u krystalických anizotropních dielektrik. U přímého jevu dochází ke změně geometrických rozměrů přímo úměrné velikosti elektrického pole E, Elektrostrikce se vyskytuje:, a) u přirozených elektretů a při změně teploty dochází ke změně polarizace., u všech dielektrik dochází ke změně geometrických rozměrů v závislosti na druhé mocnině intenzity elektrického pole E2, u krystalických anizotropních dielektrik. U obráceného jevu dochází ke změně geometrických rozměrů přímo úměrné velikosti elektrického pole E, u krystalických anizotropních dielektrik. U přímého jevu dochází ke změně geometrických rozměrů přímo úměrné velikosti elektrického pole E, Piezoelektrický jev se vyskytuje:Elektrostrikce se vyskytuje:, a) u přirozených elektretů a při změně teploty dochází ke změně polarizace., u všech dielektrik dochází ke změně geometrických rozměrů v závislosti na druhé mocnině intenzity elektrického pole E2, u krystalických anizotropních dielektrik. U obráceného jevu dochází ke změně geometrických rozměrů přímo úměrné velikosti elektrického pole E, u krystalických anizotropních dielektrik. U přímého jevu dochází ke změně geometrických rozměrů přímo úměrné velikosti elektrického pole E, Koncentrace volných děr ve vlastním polovodiči je přímo úměrná efektivní hodnotě hustoty stavů:, ve valenčním pásu a nepřímo úměrná exponentu záporně převrácené hodnotě rozdílu teplot, ve vodivostním pásu a nepřímo úměrná logaritmu absolutní teploty, ve vodivostním pásu a přímo úměrná exponentu záporné převrácené hodnotě absolutní teploty, ve valenčním pásu a nepřímo úměrná exponentu převrácené hodnoty absolutní teploty, Při nízkých teplotách je pohyblivost nosičů:, ovlivněna rozptylem na ionizovaných příměsích. S rostoucí teplotou tento vliv klesá, proto se pohyblivost zvyšuje až do bodu, kde převládne vliv mřížkového rozptylu a pohyblivost s teplotou začne klesat, ovlivněna rozptylem na ionizovaných příměsích. S rostoucí teplotou tento vliv roste, proto pohyblivost klesá až do bodu, kde převládne vliv mřížkového rozptylu a pohyblivost s teplotou začne růst, ovlivněna mřížkovým rozptylem. S rostoucí teplotou tento vliv roste, proto pohyblivost klesá až do bodu, kde převládne vliv rozptylu na ionizovaných příměsích a pohyblivost s teplotou začne vzrůstat, vlivněna mřížkovým rozptylem. S rostoucí teplotou tento vliv klesá, proto se pohyblivost zvyšuje až do bodu, kde převládne vliv rozptylu na ionizovaných příměsích a pohyblivost s teplotou začne klesat, Vliv střídavého elektrického pole na vlastnosti dielektrika popisuje:, komplexní permeabilita ve frekvenční závislosti, statická relativní permitivita, dynamická dielektrická konstanta, komplexní permitivita ve frekvenční závislosti, Pachenova křivka udává:, závislost vyvíjeného tepla Q na teplotě okolí, závislost zápalného napětí Uz na součinu tlaku plynu p a vzdálenosti elektrod d, závislost termoelektrického napětí Ut na teplotě okolí T, změnu elektrické pevnosti Ep v čase t, Syntetické plasty mohou být vyráběny, polyiniciace, polyadice, polykondenzace, polymerace, Vyberte pravdivé prohlášení:, Vložením paramagnetika do magnetického pole dojde k pootočení existujících magnetických momentů orbitů atomů. Jejich vektorovým součtem vznikne magnetizace látky, která má opačný směr jako magnetické pole., Vložením paramagnetika do magnetického pole dojde k deformaci orbitu a k vytvořením magnetických momentů atomů. Jejich vektorovým součtem vznikne magnetizace látky, která má opačný směr jako magnetické pole., Vložením paramagnetika do magnetického pole dojde k pootočení existujících magnetických spinových i dráhových momentů. Jejich vektorovým součtem vznikne magnetizace látky, která má stejný směr jako magnetické pole., Vložením paramagnetika do magnetického pole dojde k deformaci orbitu a k vytvořením magnetických momentů atomů. Jejich vektorovým součtem vznikne magnetizace látky, která má stejný směr jako magnetické pole., Ferimagnetické látky mají:, nevykompenzované spinové i dráhové stavy, nezaplněné vnitřní kvantové stavy se spontánně stejně orientovaným magnetickým momentem, nezaplněné vnitřní kvantové stavy se střídající se orientací magnetického momentu, různě zaplněné vnitřní kvantové stavy se střídající se orientací silného a slabého magnetického momentu, Magnetické ztráty hysterezí jsou:, přímo úměrné odmocnině frekvence magnetického pole, přímo úměrné frekvenci magnetického pole, přímo úměrné druhé mocnině frekvence magnetického pole, nepřímo úměrné frekvenci magnetického pole, Termoplasty při zahřívání:, přecházejí do plastického stavu s vysokou viskozitou. Zahřátím NEdochází ke změně chemické struktury, dochází k první fázi k měknutí a lze je tvářet, avšak jen omezenou dobu. Během dalšího zahřívání dochází k chemické reakci – prostorovému zesíťování struktury, nepřecházeji do plastického stavu, ale dochází ke změně chemické struktury, nemění svoji strukturu až do teploty, kdy dojde k jejich destrukci, Paramagnetické látky mají:, nezaplněné kvantové stavy se střídající se orientací magnetického momentu, různě zaplněné kvantové stavy se střídající se orientaci silného a slabého magnetického momentu, nevykompenzované spinové i dráhové stavy, nezaplněné kvantové stavy se spontánně orientovaným magnetickým momentem, Snížit ztráty vířivými proudy lze:, snížením tloušťky plechů (materiálů) snížením rezistivity (např. přidáním mědi...), zvýšením tloušťky plechů (materiálů) zvýšením rezistivity (např. přidáním křemíku...), snížením tloušťky plechů (materiálů) zvýšením rezistivity (např. přidáním křemíku...), použitím magneticky měkkčích materiálů, Podstatou mezivrstvové polarizace je:, pohyb vázaných nábojů na malé vzdálenosti a vznik dipólového momentu, pohyb slabě vázaného náboje iontů ve struktuře amorfního materiálu, pohyb volného náboje a jeho akumulace na hranicích nehomogenit, změna rozměrů vrstevnatého materiálu při působení elektrického pole, Čistě tepelný průraz v dielektriku vzniká:, tunelovým jevem nosičů přes dielektrickou bariéru a následným výbojem a destrukcí dielektrika. Jedná se o velmi rychlý typ průrazu., vývojem tepla působením elektrického pole a následným postupným růstem volných nosičů elektrického náboje. Jedná se o pomalý rozvoj průrazu, nárazovou ionizací způsobenou vysokou intenzitou elektrického pole a pozvolným rozvojem volných nosičů v materiálu. Jedná se o velmi pomalý typ průrazu, Celkové ztráty elektrického pole v dielektrickém materiálu:, jsou součtem ztrát způsobených vodivostí, polarizací a připadně tzv. ionizací. Jednotka pro ztráty je W/kg., jsou součtem ztrát hysterezních, vodivostních a ionizačních ztrát. Jednotka pro ztráty je W/kg., jsou součtem ztrát způsobených hysterezí, vodivosti a polarizačních ztrát. Jednotka pro ztráty je W., jsou součtem ztrát způsobených polarizací, vířivými proudy a elektrickým zpožděním. Jednotka pro ztráty je W., Vodivost polovodičů je:, dána součtem elektronového proudu a děrového. V případě nehomogenního polovodiče elektronový difuzní proud působí proti celkovému proudu, dána součtem elektronového proudu a děrového. V případě nehomogenního polovodiče elektronový driftový proud působí proti celkovému proudu, dána součtem elektronového proudu a děrového. V případě nehomogenního polovodiče děrový driftový proud působí proti celkovému proudu, dána součtem elektronového proudu a děrového. V případě nehomogenního polovodiče děrový difuzní proud působí proti celkovému proudu, Pro dielektrické polarizační ztráty platí, že:, jsou úměrné velikosti vnitřní rezistivity, jejich podstatou je fázové zpoždění mezi vnějším elektrickým polem a elektrickou indukcí, nabývají maxima při frekvenci odpovídající převrácené hodnotě relaxační doby, jsou nulové ve stejnosměrném poli, Vznik doménové struktury ve feroelektrické látce (při působení elektrického pole) je charakteristický rys pro:, Rezonanční polarizaci, Spontání polarizaci, Feromagnetickou látku, Elektrostrikci, Čím může být zrušen stav supravodivosti v látce?, zvýšením tlaku, vystavením vysoké vlhkosti, zvýšením proudové hustoty, vystavením vysoké vlhkosti, poklesem intenzity magnetického pole, zvýšením proudové hustoty, zvýšením tlaku, poklesem teploty, zvýšením proudové hustoty, zvýšením teploty, zvýšením intenzity magnetického pole, zvýšením proudové hustoty, Vedlejší kvantové číslo, souvisí s velikosti elektronové sféry a může nabývat hodnot celých čísel v intervalu 0 až hlavní kvantové číslo mínus jedna, souvisí s velikosti elektronové sféry a může nabývat hodnot celých čísel v intervalu 0 až hlavní kvantové číslo plus jedna, souvisí s momentem hybnosti elektronu v atomu a charakterizuje tvar elektronové sféíry a může nabývat hodnot celých čísel v intervalu 0 až hlavní kvantové číslo plus jedna, souvisí s momentem hybnosti elektronu v atomu a charakterizuje tvar elektronové sféíry a může nabývat hodnot celých čísel v intervalu 0 až hlavní kvantové číslo mínus jedna, Koncentraci nosičů vlastního polovodiče (intrinsického) lze vypočítat v rámci W + ΔW, podělením hodnoty funkce hustoty stavů pravděpodobnosti rozdělovací funkce. Protože počet volných elektronů se bude rovnat počtu volných děr, celková koncentrace je dvojnásobná hodnota, vynásobením hodnoty funkce hustoty stavů pravděpodobnosti rozdělovací funkce. Protože volné elektrony v jednom stavu mohou nabývat spinového čísla 1/2 a -1/2 , celková koncentrace je poloviční hodnota, vynásobením hodnoty funkce hustoty stavů pravděpodobnosti rozdělovací funkce. Protože volné elektrony v jednom stavu mohou nabývat spinového čísla 1/2 a -1/2 , celková koncentrace je dvojnásobná hodnota, podělením hodnoty funkce hustoty stavů pravděpodobnosti rozdělovací funkce. Protože počet volných elektronů se bude rovnat počtu volných děr, celková koncentrace je poloviční hodnota, Vyberte pravdivé prohlášení:, Feromagnetika jsou látky s doménovými oblastmi, v nichž jsou nevykompenzované spinové i dráhové momenty, Feromagnetika jsou látky bez doménové struktury s vykompenzovanými spinovými i dráhovými momenty v důsledku působení výměnných sil mezi spinovými momenty sousedních atomů., Feromagnetika jsou látky s doménovými oblastmi, v nichž jsou vykompenzované spinové i dráhové momenty v důsledku působení výměnných sil mezi spinovými momenty sousedních atomů v sousedních doménách, Feromagnetika jsou látky s doménovými oblastmi, v nichž jsou vnitřní nevykompenzované spinové momenty atomů spontánně paralelně orientovány v důsledku působení výměnných sil mezi spinovými momenty, Největší nevýhoda elektrotechnického uhlíku je:, nesvařitelnost, nízká tepelná vodivost, nízký součinitel tření – mazivost, nízká mechanická pevnost, Kritérium stanovující, zda látka bude mít polovodičové vlastnosti říká, že:, v látce se musí vyskytovat smíšené vazby, v látce se musí vyskytovat iontové vazby, v látce se musí vyskytovat kovalentní vazby, v látce se musí vyskytovat kovové vazby, Běžné paramagnetické látky jsou magnetickým polem:, slabě přitahovány dovnitř magnetického pole, slabě vytlačovány mimo magnetické pole, neovlivňovány, silně vytlačovány mimo magnetické pole, Hlavní kvantové číslo může nabývat hodnot:, 0,1,2,3,4,5,6, ....( s,p,d,f,g,h,...), 0,1,2,3,4,5,6,7, ....( J,K,L,M,N,O,P,Q,...), 1,2,3,4,5,6,7, ....( K,L,M,N,O,P,Q,...), 0,1,2,3,4,5,6,....( J,K,L,M,N,O,P), Hodnota elektrické pevnosti Ep (pozor, více možných odpovědí, za špatnou odpověď je penalizace!), je odlišná pro rázovou elektrickou pevnost Ep nebo trvalou elektrickou pevnost Ep, postupně klesá s rostoucí dobou působení elektrického pole, není závislá na době působení elektrického pole, působením elektrického pole postupně narůstá, Reálne dielektrikum obsahuje:, pouze vázaný náboj, Velké množství vázaného náboje a velké množství volného náboje, Velké množství vázaného náboje a malé množství volného náboje, Malé množství vázaného náboje a malé množství volného náboje, Malé množství vázaného náboje a velké množství volného náboje, Polovodičové materiály binárních sloučenin (př. GaAs, ZnS, InSb) krystalizují v soustavě:, sfaleritového typu, diamantového typu, perovskitového typu, chalkopyritového typu, Polovodičové materiály binárních sloučenin (př. C, Si, Ge, Sn) krystalizují v soustavě:, sfaleritového typu, diamantového typu, perovskitového typu, chalkopyritového typu, Polovodičové materiály binárních sloučenin (př.CuFeS2, ZnSiAs2) krystalizují v soustavě:, sfaleritového typu, diamantového typu, perovskitového typu, chalkopyritového typu, Kritérium stanovující, zda látka bude mít polovodičové vlastnosti říká, že součet počtu vazeb tvořených atomem s valenci 4 a podílu počtu všech valenčních elektronů s počtem atomů s valencí rovnou 4 musí být, 8, 4, 2, 16, Ve vlastním polovodiči se Fermiho hladina se zvyšující se teplotou:, nemění, posouvá od středu zakázaného pásu v závislosti na logaritmu poměru efektivní hmotností volných děr a volných elektronů, posouvá blíže středu zákazaného pásu v závislosti na mocnině poměru efektivní hmotnosti volných elektronů a volných děr, posouvá od středu zakázaného pásu v závislosti na exponentu poměru efektivní hmotnosti voných elektronů a volných děr, Slitina hliník / měď / hořčík (Al – Cu – Mg) se nazývá:, mosaz, dural, bronz, chromel, Koncentrace vakancí se vzrůstající teplotou se mění:, kvadraticky, exponencionálně, logaritmicky, lineárně, Elektrická vodivost vodičů I. třídy:, je způsobená iontovým mechanismem vodivosti, je způsobená vodivostí vytvořenou Cooperovými elektronovými páry, je způsobená driftovým a difúzním mechanismem nosičů proudu, je způsobená elektronovým mechanismem vodivosti, Reaktoplasty (termosety) při zahřívání:, nemění svoji strukturu až do teploty, kdy dojde k jejich destrukci, dochází v první fázi k měknutí a lze je tvářet, avšak jen omezenou dobu. Během dalšího zahřívání dochází k chemické reakci – prostorovému zesiťování struktury, nepřecházejí do plastického stavu ale dochází ke změně chemické struktury, přecházejí do plastického stavu s vysokou viskozitou. Zahřátím nedochází ke změně chemické struktury, Rezistivita kovů v teplotě varu:, zaniká, skokově vzrůstá, se nemění, skokově klesá, Mezi teplotní závislosti nevlastních polovodičů a vlastních polovodičů:, je rozdíl, že při nízkých teplotách vodivost vzrůstá vrůstem pohyblivostí volných nosičů ionizovaných příměsí až do teploty, kdy převládne mřížkový rozptyl. Změna koncentrace nosičů se neuplatňuje, protože koncentrace nosičů je stále konstantní., je rozdíl, že při nízkých teplotách vodivost vzrůstá nárůstem počtu volných nosičů ionizací příměsí až do jejich plné ionizace, kdy se vodivost mění se změnou teploty jen v rámci změny pohyblivosti až do teploty, kdy převládne vodivost vlastních nosičů a chová se stejně jako vlastní polovodič, je rozdíl, že při nízkých teplotách vodivost vzrůstá ionizací příměsí až do jejich polné ionizace, a pak se vodivost mění se změnou teploty jen v rámci změny pohyblivosti volných nosičů, není rozdíl. Vodivost je exponenciálně závislá na převrácené hodnotě teploty a v odivost je dána nárůstem počtu volných nosičů., Elektronegativita:, je míra síly, kterou atom (iont) váže své valenční elektrony, je energie nutná k rozbití nejsilnejší vazby elektronu k atomu, resp. iontu., je práce nutná k odtržení nejvolněji vázaného elektronu od atomu, resp. iontu, je množství energie, které se uvolní, jestliže se připojí volný elektron k neutrálnímu atomu, Elektrostrikce se vyskytuje, u krystalických anizotropních dielektrik. U obrácené elektrostrikci dochází ke změně geometrických rozměrů přímo úměrné velikosti elektrického pole E, u přirozených elektretů a při změně teploty dochází ke změně polarizace, u krystalických anizotropních dielektrik. U přímé elektrostrikci docházi ke změně geometrických rozměrů přímo úměrné velikosti elektrického pole E, u všech dielektrik a dochází ke změně geometrických rozměrů v závislosti na druhé mocnině intenzity elektrického pole E^2, Koncentrace volných elektronů ve vlastním polovodiči je přímo úměrná efektivní hodnotě hustoty stavů:, ve valenčním pástu a nepřímo úměrná logaritmu absolutní teploty, ve vodivostním pásu a nepřímo úměrná exponentu záporně převrácené hodnotě rozdílu teplot, ve valenčním pásu a přímo úměrná exponentu záporné převrácené hodnotě absolutní teploty, ve vodivostním pásu a nepřímo úměrná exponentu převrácené hodnoty absolutní teploty, Dielektrická susceptibilita k má v elektrickém poli vždy:, kladnou hodnotu (k > 1) Ve vakuu je k = 1, zápornou hodnotu ( k < -1) Ve vakuu je k = - 1, kladnou hodnotu (k > 0) Ve vakuu je k = 0, zápornou hodnotu (k < 0) Ve vakuu je k = 0, Řešení počtu majoritních nosičů pomocí rovnic termodynamické rovnováhy a nábojové neutrality ve stavu plné ionizace příměsí polovodiče vede, k logaritmické rovnici s jedním výsledkem, k diferenciální rovnici, která nemá řešení, ke kvadratické rovnici s jedním reálným výsledkem, k exponenciální rovnici s jedním výsledkem, Elektrická vodivost vodičů II. třídy:, je způsobená elektronovým mechanismem vodivosti, je způsobená iontovým mechanismem vodivosti, je způsobená driftovým a difúzním mechanismem nosičů proudu, je způsobená vodivostí vytvořenou Cooperovými elektronovými páry, Kovová vazba vzniká:, při reakci prvků typu kov/kov, při reakci prvků typu nekov/nekov, při reakci prvků typu vzácných plynů, při reakci prvků typu kov/nekov, Diamagnetické látky jsou magnetickým polem:, neovlivňovány, silně přitahovány dovnitř magnetického pole, slabě vytlačovány mimo magnetické pole, vytlačovány dovnitř magnetického pole, Antiferomagnetické látky mají:, různě zaplněné vnitřní kvantové stavy se střídající se orientací silného a slabého magnetického momentu, nezaplněné vnitřní kvantové stavy se střídající se orientací magnetického momentu, nevykompenzované spinové i dráhové stavy, nezaplněné vnitřní kvantové stavy se spontálně stejně orientovaným magnetický momentem, Iontová vazba vzniká:, při reakci prvků typu kov / nekov, při reakci prvků vzácných plynů, při reakci prvků typu nekov / nekov, při reakci prvků typu kov / kov, Paluiho princip výlučnosti říká:, že elektrony se umisťují nejprve na elektronových vrstvách a orbitalech s nejnižší úrovní energie, že elektrony se v elektronovém obalu umisťují tak, aby počet nevykompenzovaných spinů v obsazeném orbitalu byl maximální, že v orbitalech o stejné energii vznikají elektronové páry teprve po obsazení všech těchto orbitalů nespárovanými elektrony, které mají stejnou hodnotu spinu, že v atomu nemohou existovat dva elektrony, které by měly všechny čtyři kvantová čisla stejná, Nábojová neutralita v polovodiči nastane, pokud:, součet volných elektronů a ionizovaných akceptorů je roven součtu volných děr a ionizovaných donorů, součet volných elektronů a volných děr je roven součtu ionizovaných akceptorů a ionizovaných donorů, součin volných elektronů a volných děr je konstantní, součet volných elektronů a ionizovaných donorů je roven součtu volných děr a ionizovaných akceptorů, Rozdělovací funkce Fermi-Diracova je:, vyjádření pravděpodobnosti obsazení energetické hladiny ve vodivostním pásu volným elektronem. Pro vyjádření pravděpodobnosti vzniku díry ve valenčním pásu se používá jednotkový doplněk pravděpodobnosti obsazení elektrony, vyjádření pravděpodobnosti obsazení energetické hladiny ve vodivostním pásu volným elektronem. Pro vyjádření pravděpodobnosti vzniku díry ve valenčním pásu se používá převrácená hodnota pravděpodobnosti obsazení elektrony, nástroj na výpočet počtu stavů ve vodivostním a valenčním pásu. Počet stavů je závislý na efektivní hmotnosti nosiče náboje a na mocnině energie hladiny stavu, nástroj na výpočet počtu stavů ve vodivostním a valenčním pásu. Počet stavů je závislý na efektivní hmotnosti nosiče náboje a na odmocnině energie hladiny stavu, Vázané náboje v dielektriku mohou být v podobě (pozor, více možných odpovědí, za špatnou odpověď je penalizace!), kationt nebo aniont vázaný v krystalvé struktuře látky, kationt nebo aniont nečistoty v kapalině, elektron ve vodivostním pásu, elektron vázaný v elektronovém obalu atomu, Polykrystalická látka, má nepravidelné uspořádání částic v prostoru na malou i velkou vzdálenost. V různých směrech má stejné vlastnosti. Existuje interval teplot, při kterém dochází k přechodu z pevné fáze do kapalné, má pravidelné uspořádání částic v prostoru na velkou i malou vzdálenost. Zpravidla má v různých směrech stejné vlastnosti. Má přesně určenou teplotu tání, má pravidelné uspořádání částic v prostoru na malou vzdálenost, ale na velkou vzdálenost nepravidelně. Zpravidla má v různých směrech stejné vlastnosti. Přesně určenou teplotu tání, má pravidelné uspořádání částic v prostoru na velkou i malou vzdálenost. Zpravidla má v různých směrech různé vlastnosti. Má přesně určenou teplotu tání., Spinové kvantové číslo, souvisí s velikostí elektronu a může nabývat hodnot -1/2 a +1/2, souvisí s velikostí elektronu a může nabývat hodnot +1 a -1, souvisí s vnitřním pohybem elektronu v orbitalu (rotací) a může nabývat hodnot -1 a +1, souvisí s vnitřním pohybem elektronu v orbitalu (rotací) a může nabývat hodnot -1/2 a +1/2, Wiedemann-Franzův zákon říká, že, Lorentzovo číslo roste se zvyšující se teplotou, u většiny kovů rezistivita zaniká pod tzv. Debyeovou teplotou - supravodivost, Poměr tepelné vodivosti a měrné elektrické vodivosti je úměrný absolutní teplotě, Při zvýšení teploty roste měrná elektrická vodivost spolu s nárůstem tepelné vodivosti.

MPE

by
Print
Embed

Leaderboard

Visual style

Options

Switch template

)
Continue editing: ?